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第1681章 头条新闻一个接一个地出现（第27页）

地址系统和Schr？这个网站的丁格方程是薛定谔方程吗？丁格方程。

Schr？的两个方程式？丁格方程表示波动率和粒子大小之间的关系，如实毕达哥拉斯方程的沉默所表示的齐蒂的统一关系：德布罗意物质波是波粒子实体、实物质粒子、光子、电子和其他波。

海森堡的不确定性原理指出，物体动量的不确定性乘以其位置的不确定性大于或等于约化普朗克常数。

量子力学和经典力学的主要区别在于测量过程在理论上的地位。

在经典力学中，物理系统的位置和动量可以无限精确地确定和预测。

至少在理论上，测量对系统本身没有任何影响，并且可以无限精确地进行。

在量子力学中，测量过程本身对系统有影响。

为了描述可观测量的测量，需要一些校正来线性确定系统的状态。

分解为可观测量的线性本征态集。

线性组合测量的过程可以看作是对这些本征态的投影测量。

测量结果对应于系统自投影本征态的本征值。

如果我们测量系统无限多个副本的每个副本，我们可以得到所有可能测量值的概率分布。

每个值的概率等于相应本征态系数的绝对值平方。

因此，两个不同物理量的测量顺序可能会直接影响它们的测量结果。

事实上，不相容的可观测值就是这样的不确定性。

不相容可观测值最着名的例子是粒子位置和动量的不确定性之和的乘积，该乘积大于或等于。

普朗克常数是普朗克常数的一半。

海森堡在海森堡年发现了不确定性原理，也称为普朗克常数。

对于不确定或不确定的关系，它指的是由简单算子表示的两个力学量，如坐标、动量、时间和能量，它们不能同时具有确定的测量值。

测量的精度越高，测量的精度就越低。

这表明，由于测量过程对微观粒子行为的干扰，测量序列是不可交换的。

这是微观现象的基本规律。

事实上，粒子坐标和动量等物理量一开始就不存在，正在等待我们对其进行测量。

然而，信息测量不是一个简单的反映过程，而是一个变革过程。

它们的测量值取决于我们的测量方法，这些方法是相互排斥的，并且可能会发生变化。

不确定关系的概率是通过将一个状态分解为一条线上的可观测本征态来获得的。

属性的组合可以获得每个本征态中状态的概率幅度。

该概率振幅的绝对对立面的平方是测量该特征值的概率，这也是系统处于本征态的概率。

这可以通过投影到每个本征态上来计算。

因此，对于完全相同的系统的集合，测量相同的可观测量通常会产生不同的结果，除非系统已经处于可观测量的状态。

通过在相同状态下测量集成中的每个系统，可以获得测量值。

统计分布是所有实验都面临的统计分布。

在测量值和量子力学的统计计算中，量子纠缠的问题通常是由多个粒子组成的系统的状态不能被分成其组成部分。

在这种情况下，单个粒子的状态称为纠缠。

纠缠粒子具有与一般直觉相悖的惊人特性。

例如，测量一个粒子会导致整个系统的波包立即崩溃，这也会影响与被测粒子纠缠的另一个遥远粒子。

这种现象并不违反狭义相对论，因为在量子力学的层面上，在测量粒子之前，你无法定义它们。

事实上，它们仍然是一个整体，但在测量后，它们会分离。

你不喜欢粒子的纠缠。

量子退相干是一个基本理论，原则上应该应用于任何大小的物理系统。